получить оценку необходимой емкости (т. е. оценку необходимой эффективности экрана) с учетом возможной амплитуды напряжения помех на источнике Е, допустимой амплитуды напряжения помех в аппаратуре ЦТС Uzmax и расстояния между источником помех и ЦТС L. Если же приемник -это прибор для измерения параметров ИЭП, то зависимость измеряемой амплитуды от входной емкости позволяет реализовать простой аттенюатор сигналов, представляющий собой набор емкостей Сз, шунтирующих вход прибора.

Длительность импульсов, как следует из (3.55) и (3.59), прямо пропорциональна входному сопротивлению и размерам антенны приемника или входной емкости (если последняя достаточно велика). В любом случае длительность импульса ограничена, что обусловливает соответствующее ограничение динамического диапазона измерения длительностей прибором, измеряющим параметры ИЭП. Длительность переднего фронта импульсов, как следует из (3.56) и (3.60), прямо пропорциональна внутреннему сопротивлению источника и размерам его антенны, не зависит от свойств приемника и относительно мало зависит от высоты расположения источника и приемника над землей. Таким образом, при прочих равных условиях с ростом мощности источника и уменьшением размерон его антенны спектр излучаемых помех расширяется.

3.5. Воздействие импульсных магнитных полей

Иногда ЦТС могут быть установлены близко от источников импульсных магнитных полей. Такими источниками, например, могут стать провода сети питания при быстрой коммутации больших токов нагрузки. Полагая, как и в § 3.4, что ЦТС находится в ближней зоне излучения источника, магнитное поле в этой зоне будем считать квазистатическим и для анализа применим модель связей между источником и приемником, показанную на рис. 3.10.

На схеме изображены два индуктивно связанных контура. Первый - контур источника, содержит генератор U[{f) с внутренним

Рис. 3.10. Схема индуктивной связи между источником и приемником помех

сопротивлением Ri. Второй - контур приемника с входным сопротивлением R2. Из схемы после несложных преобразований следует (в изображениях по Карсону)

(Р) = и, (р) pMR, / -- . (3.61)

Как правило, связь между контурами является весьма слабой, т. е, M<L[L2, поэтому членом рШ в знаменателе можно пренебречь. Если сигнал на источнике представляет собой скачок напряжения, то U[(p)=E и (3.61) преобразуется к виду

и, (р) = il -J f-P----Р- \ , (3.62)

где X2 = L2/R2; x[=Li/Ri.

Соответствующий оригинал

(О = 4 , , ( - ~). (3.63)

Ri (Tj -Tl)

Из (3.63) следует, что в общем случае переходная функция представляет собой импульс, сформированный из двух экспонент с постоянными времени ti и тг.

Вольт-секундная площадь импульса

= ff/2(0

dt:=-.E-. (3.64)

Амплитуда импульса

где k (t2/Ti)/<---) .

Эквивалентная длительность импульса

t = VtlU,,,-.= kx,. (3.66)

Длительность переднего фронта импульса в первом приближении можно принять равной:

т, если Tl < Тз;

(3.67)

Тг, если хх.

Если внутреннее сопротивление источника мало, а входное сопротивление приемника велико и выполняется условие TiT2, то kx\lx2, а

и,-, = Е-, „Ti = , tx, = b. (3.68)

Если, наоборот, > т, то ft « I и

f/«m«=ff-. и-Т,=А., ф«Т,= . (3.69)

Из (3.64) - (3.69) следует, что для оценки влияния источника на приемник необходимо знать значения собственных индуктивностей Li, L2 и взаимной индуктивности М.

Расчетные соотношения для собственных и взаимных индуктивностей далеко не во всех случаях мол<но получить в конечном виде как функции топологических параметров контуров. Однако для некоторых простых случаев такие соотношения известны. Так, например, индуктивность прямолинейного провода кругового сечения [66]

L = gi (Ini -0,75 , (3.70)

где цо = 4л- Ю- Гн/м - магнитная постоянная; /, г - длина и радиус провода.

Индуктивность однофазной (двухпроводной) линии с проводами кругового сечения [66]

LbL\n+-y (3.71)

где d - расстояние между осями проводов.

Индуктивность выпуклого плоского контура площадью 5 из провода кругового сечения [66]

(оР J 0,i5 (3.72)

где р - длина периметра контура.

Что касается взаимной индуктивности между контурами источника и приемника, то практический интерес представляют случаи, когда контур источника - одиночный провод или двухпроводная линия, а контур приемника - одиночный провод, двухпроводная линия или выпуклый плоский контур.

Взаимная индуктивность двух параллельных одиночных проводов равна [66]:

(in-l), (3.73)

где L - расстояние между осями проводов.

Выражение (3.73) верно, если выполняется условие 1>L.

3 Зак. 1317 65