Суммарный заряд на катоде триода

Заряд, наводимый на катоде анодом эквивалентного диода,

С - емкость между анодом и катодом эквивалентного диода; - действующее напряжение.

Заряды на катодах триода и эквивалентного диода должны быть равны 9д = Qj. тогда

Откуда .

Площадь анода эквивалентного диода больше поверхности витков сетки, поэтому С > С(.,к- Для упрощения получаемого выражения можно считать

Тогда

с,кс а.кСа

Д~ С 7

Разделив числитель и знаменатель на Сс,к и обозначив отношение

Са,к/Сс,к = Д получим

с/д = (г7с+/)ta)/(i+))- (7-1)

Величина D называется проницаемостью сетки, она показывает, насколько слабее воздействие потенщ1ала анода на поле перед катодом по сравнению с воздействием потенщ1ала сетки. Чем гуще намотаны витки сетки и чем ближе она расположена к катоду, тем сильнее сказывается ее экранирующее действие, т. е. тем меньше пронвдаемость сетки.

Проницаемость сетки для большинства триодов значительно меньше единицы, поэтому в знаменателе (7.1) величиной D можно пренебречь. В результате получается простое выражение для действующего напряжения

U=U+DU. (7.2)

Зная значение действующего напряжения, можно рассчитать токи в триоде. По определению эквивалентного диода его анодный ток равен катодному току триода, поэтому закон степени трех вторых для

триода может быть записан в виде

/ = I + I G Ul или

/к = С(Ц=+ОД/ (7.3)

Для плоской системы электродов по аналогии с выражением (6.6)

G =2,33-10-«Пе,зф/?.к, (7.4)

где .Сек - расстояние между катодом и сеткой триода, равное расстоянию между катодом и анодом эквивалентного диода; Псдф - эффективная поверхность анода эквивалентного диода - сплошного электрода, находяшегося на месте сетки триода.

Для цилиндрической системы электродов согласно выражению (6.7)

(f = 2,33 . 10-« Пе,эф/(/-с3), (7.5)

где Tf. - радиус сетки; Пэф - плошадь поверхности сплошного цилиндра, находящегося на месте сетки триода, Пэф = 2-пг.1; / - длина системы электродов; )3 - функция отношения радиуса сетки к радиусу катода.

7.2. СТАТИЧЕСКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ И ПАРАМЕТРЫ ТРИОДА

Катодный, анодный и сеточный токи триода, как следует из выражения (7.3), определяются значениями напряжений на аноде и сетке лампы. Напряжение накала будем считать постоянным, поэтому

Из возможных характеристик триода в основном представляют интерес следующие характеристики:

1) анодноч;еточная /а ="/(£4) при = const;

2) анодная 4 = /(4) при U. = const;

3) сеточная 4 = /{U) при f/a" const;

4) сеточно-анодная 4 ~ /(а) при = const.

Каждая из указагшых характеристик является зависимостью тока анода или сетки от напряжения на одном иэ электродов относительно катода при постоянстве напряжения на другом электроде.

Статические характеристики триода при отрицательных напряжениях на сетке. Ранее было отмечено, что при отрицательных напряжениях на сетке сеточный ток очень мал и 4 4- Поэтому в дагшом случае Представляют интерес две характеристики триода: анодноч;е-точная и анодная. Согласно закону степени трех вторых анодный ток

-Ус,в -f- -г. о о 4D 80 720 Ua,i

Рис. 7.5. Семейство анодно-сеточных характеристик триода 6Н18Б Рис. 7-6. Семейство анодных характеристик триода 6Н18Б

МОЖНО найти из выражения

(7.6)

При различных постоянных напряжениях анода эта зависимость будет охшсывать семейство анодно-сеточных характеристик триода. На рис. 7.5 приведено семейство анодноч;еточных характеристик сверхминиатюрного двойного триода 6Н18Б. Запирающее напряжение сетки можно найти из выражения (7.6), приняв в нем /а = 0:

"(7.7)

С4,зап=-£>4-

При увеличении напряжения анода анодноч;еточная характериспжа будет сдвигаться влево, при уменьшении - вправо. Таким образом, напряжение запирания триода зависит от анодного напряжения и проницаемости сетки, причем повышение густоты сетки приводит к сдвигу характеристик вправо.

Кривые для разных анодных напряжений одинаковы по форме, как следует из (7.6), но сдвинуты по оси абсцисс на

Приведегаые на рисунке анодно-сеточные характеристики триода несколько отличаются от теоретических характеристик, описываемых законом степени трех вторых. Ряд причин, приводящих к отклонению реальных характеристик от теоретических, рассмотрен в § 6.2 применительно к двухэлектродной лампе. Основной причиной более пологого хода характеристик, как и у диода, является неравномерная температура поверхности катода. Некоторое затягивание начала характеристики объясняется тем, что лампа запирается не сразу по всей поверх-