|
Главная -> Методы теории возмущений 0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 [37] 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 Еп (I) = -Тп (I) - 2 C-lLE-m т- (2.9.12) 7П=1 Преобразование, обратное к (2.9.8), запишем в виде 1 = х + Х(Цх), (2.9.13) так что (а;) = Т„ (а;) - 2 {X), (2.9.14) 7П=1 где использованы введенные в (1.7.20) и (1.7.21) обозначения, т. е. Хр,, (а;) = - 2 C-/mXp-m,« (Я), , "«=1 (2.9.15) Хо.,(а;) = Х((а;). Наконец, находим ф(п) (I) = /(п) (I) + 2 С« [/;.«-; (I) - ф("- (l)J, (2.9.16) что и является искомым рекуррентным соотношением. Очевидно, уравнение (2.9.16) содержит коэффициенты i nt определяю- Из соотношения (1.7.2) теперь мы видим, что / (а; (1,6), 6) = 2 5-() и в нашем распоряжении есть рекуррентные соотношения для определения функций /п(1), например, уравнения (1.7.4) или (1.7.15), или заключительные соотношения из § 7 главы I. Из (2.9.10) теперь следует, что fn (I) = Ф<" (I) + 2 с qX"-) (I). (2.9.11) 7П=1 Если теперь рассмотреть (1.7.22), то получим п -1 Еп (I) = - (I) - 2 (I) или в обозначениях (1.7.9) Ф"" (I) - fn,0 il) + 2 С» Ф""™ il) - fm:n-m il) [(2.9.18) e:{1) = eai) при r„ = o, /«,0 (I) =/.,0 (I) при Г„ = 0, /р,з(1) = - S Cp-lm/p-m,g (I) /о,,() = ф(). Полное описание этого метода было дапо в работах Кэмела [57] и Хенрарда [51] и в работе Хори [55]. Кэмел показал, что подход, основанный на преобразованиях Ли, содержит в себе как частные случаи важные методы разложения по двум переменным и подбора асимптотических решений, развитые в работе Кеворкяна [58]. Этот вопрос здесь не рассматривается, так как он весьма подробно изложен в работе Коула (см. [18.5]). Может быть, стоило бы отметить, что алгоритм Депри для преобразований Ли, которые генерируются функцией малого параметра, примененный к функциям Гамильтона, зависящим от этого же щие отображение (2.9.8), т. е. коэффициенты Z"""(a;) разложения -- = 2х«+.), получаемого из (2.9.13), и коэффициенты разложения п>0 так же, как и в (1.7.6), (1.7.7) и (1.7.8). На каждом шаге приближения функции Т„ (I) в зависимости от выдвинутых требований должны быть выбраны соответствуюн];им образом. Эти неизвестные функции Т„ () можно выделить в уравнении (2.9.16) следующим образом: фС) (I) - Г„ (I) = (р(«) - f«) - G„ (I), (2.9.17) где функции Gji () зависят от всех предыдущих приближений. Кэмел получил для них такие формулы: Gn (I) = D.=Trix)~, (2.9.23) - дх. й=1 * так что, обращая отображение (2.9.21), имеем /(1) = /(а) +2 -PDlfix), (2.9.24) что является непосредственным обобщением преобразования Ли. Все выписанные соотношения в действительности в том или параметра, также может быть здесь получен, если с самого начала забыть про наличие этого параметра, что и было показано выше и следует из работы Мерсмана [73]. Аналогичным образом описанный выше метод может быть упрощен введением операторов и функций, не являющихся функциями параметра, с последующим разложением в степенные ряды по е всех полученных результатов. Такой подход был осуществлен Хори [55], и здесь мы ограничимся кратким изложением его результатов. Рассмотрим набор из п переменных i, ..., „ и операторы и пусть 01 = 2 Т,{1). (2.9.19) Рассмотрим отображение 3 = lj + -hDlTjil), (2.9.20) Z) = l, Di = D, Dl = D,Dr\ Это отображение аналогично отображению (2.8.1) и соответствующим определениядг В частности, функция Тк{%) играет роль функции dSld\. Рассмотрим также отображение вещественной аналитической функции/(ж), зависящей от п переменных xi, ... ..., Хп, в -пространство по формулам /Н = /(1)+20/(Ю- (2-9.21) В действительности формулы (2.9.20) являются следствием формул (2.9.21). Определим обратное отображение Т {X) = Г, (I) (2.9.22) 0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 [37] 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 0.0105 |
|