|
Главная -> Методы теории возмущений 0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 [50] 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 диди. = 0. с другой стороны, может оказаться, что функция 1. = - f ... f H{u,v)dvr...dv (2я) { J равна нулю и, более того, частоты нормальных колебаний со;, могут оказаться линейно зависимыми на множестве целых чисел. Однако в общем случае этого не будет. Именно с этой проблемой мы будем иметь дело в следующей главе, в которой строятся формальные ряды, являющиеся решением системы (3.4.10). Важно отметить, что упомянутая проблема является частным случаем классической задачи о возмущениях линейных осцилляторов, т. е. задачи исследования уравнений (к = i, . .., п) Ч + «К = s/ft (ж, X, г). Эти уравнения легко приводятся к виду щ = ги, г;» = co-i-sFt с помощью преобразования Ч + i(h4 = "fee", т. е. х» = и» cos г;», соХ;, = и*sin г;», (3.4.11) где х, ж» {k==i, ..., п) -вещественные величины. Это и есть очень важная задача о возмущенных линейных колебаниях. Авторами основных результатов в этой задаче были: Крылов и Боголюбов [6], Ван дер Поль [42], Боголюбов [12, 13], Митропольский [28], Арнольд [1] и Мозер [29, 30]. Следовательно, задача построения решений в окрестности положения равновесия сводится к изучению возмущений интегрируемой системы дифференциальных уравнений, которая соответ» ствует гамильтониану fe=l Теоремы, сформулированные в предыдущих параграфах, к этой задаче неприменимы, так как Рассмотрим сначала автономный случай дифференциальных уравнений 2 + ©2z= 8Z(Z, Z), (3.112) где функция Z предполагается аналитической по z, z в некоторой области фазового пространства (z, z) и по е при О < с 1, Частота © - вещественная и постоянная. С помощью преобразования 2=-sin, z = ]/Icox cos г/ (3.4.13) это уравнение переходит в уравнения = К JcosZ* {х,у) = eg(r, Z/), .V = со - spgZ* {X, I/) = (О + 8/ {X, у), и будем считать функции и / периодическими по i/ с периодом 2я. Мы попытаемся получить такое преобразование (см. [34]) x = \-zv{x\, е)--еУ(т1, г)\ = х{\, т], s), (3 4 y = Ti-feu(Ti, e) = (ii, s), что уравнения (3.4.14) сводятся к уравнениям 1 = 0(82), л = « + 0(1). (3.4.16) Положив 1 = 0, мы, очевидно, сведем уравнения (3.4.16) к линейной интегрируемой системе. Рассмотрим более общую систему уравнений x = Q.-\-Mx-\- zg(x, у), (3.4.17) у = со -Ь А,-f s/(a;, у), и будем считать, что существуют такие постоянные Q, М, %, зависящие от е, со, что система (3.4.17) сводится к системе (3.4.16). Решение этой задачи будет возможно, если систему алгебраических уравнений £2(8, ©) = М(е, ©) = 0, g. со = со -f Х(е, со) можно решить для данных © и е из некоторого интервала О < 8 < ео. Мы предположим, что функции V, и являются не- риодичеекими с периодом 2я по ц, аналитическими по е и и имеют нулевое среднее относительно ц. Более того, мы предположим, что существуют формальные ряды Ж =81 + 822 + ..., (3.4.19) Q = gQl + 82Q2 + . . . в силу сделанных предположений об аналитичности можно записать у = Уо + ei + еУг + . •., F= Fo + 8F, + 82F2 + ..., (3.4.20) U = Mo + eUi + 8Ц2 + . • где коэффициенты ь\, V, (к = О, 1, .. .) раскладываются в ряды Фурье; например, Уд = 2 vje", vj = const, i Из второго соотношения (3.4.15) следует, что и, сравнивая это уравнение со вторым соотношением (3.4.16), имеем Л f 8 rj = О) + f 8/ (х (I, т), 8), у (ц, е)). (3.4.21) Из первых соотношений (3.4.15) и (3.4.16) получаем = Q + М (I + 8У f 8F) + 8 (х il, 11. 8), У (Л, 8)). (3.4.22) Дифференцирование этого уравнения по дает dl , dvdr\ \ dV • , dV dr\ , . dl -М(1 + 8У) + б. (3.4.23) Считая уравнения (3.4.16) выполненными при =0, из (3.4.21), 0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 [50] 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 0.0107 |
|