|
Главная -> Методы теории возмущений 0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 [52] 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 Ypsiny, г = 1/2(0X003 г/ (3.5.2) и получим систему • 28 X = - xsinycosy F (t), y = (iy-±smyF (t), (3.5.3) уже рассмотренную для автономного случая. Далее, рассмотрим преобразование X = I-)- еу(л, t, г) + bV{j], t, г)1, У = г\ + ей (л, t,e) >) В мучае, когда все ВеХ* вмеют одинаковые знаки и выполвеио условие (3.4.32), доказательство сходимости проведено Пуанкаре [88.2]. Доказательство сходимости при невыполнении условий (3.4.32) проведено Дюляком [21*] {прим. ред.). ) Подробную библиографию работ, посвященных исследованию таких систем, см. в [22*] {прим. перев.). ры построения периодических движений, определяемых теоремой Ляпунова, однако такое доказательство для общих случаев неизвестно ). Важно отметить, что упомянутые выше предположения для уравнения Ван дер Поля z-)-(o2z = e{i - z)z выполняются при со >> 8/2. 5. Линейные периодические возмущения В заключение этой главы рассмотрим пример неавтономных линейных возмущений. В частности, мы будем иметь дело с уравнением z-\-(i>h = eF{t)z, (3.5.1) где F{t)=F{t-]-2n) для всех t и F{t) является аналитической функцией для всех конечных t и имеет нулевое среднее значение. Проблемы, связанные с этим уравнением, были детально изучены сначала Чезари [16], а затем Гэмбиллом [18], Хейлом [21] и некоторыми другими авторами ). Здесь эту задачу мы будем рассматривать с помощью методов теории возмущений, специально приспособленных для ее решения, но отличающихся от методов, рассмотренных выше в § 9 главы П. Введем преобразование И покажем, что существуют 2я-периодические по у я t функции V, V, и, такие, что уравнения (3.5.3) приводятся к виду Tj=Q(e,(B) (3.5.5) при 1 = 0. Это позволит определить характеристические показатели Хилла в этой задаче. Следуя той же процедуре, что и в предыдущем параграфе, легко находим + ) = I- (1 + + (Л + ей) F ((). Отсюда, полагая са - Q = еЛ, получаем + Ш = + () (3.5.6) + f =(2л + 2б«)(), (3.5.7) + = J (1 + sF) sin (2л + 2su) (0. (3.5.8) Предположим, что из уравнения (3.5.6) можно определить величину К и 2я-периодичвскую по f и л функцию и. Тогда правые части уравнений (3.5.7) и (3.5.8), поделенные на у и 1-ЬеУ соответственно, будут известными 2я-периодичвскими функциями f и л- Если V и l + eV удовлетворяют одинаковым начальным (или граничным) условиям, то, очевидно, у = 1 + еУ. (3.5.9) С другой стороны, взяв частные производные по л от обеих частей уравнения (3.5.6), находим т. е. +i(f;)=-l="(2+2»)(o-(i+e"). Отсюда вытекает, что уравнение для 1-{-е9и/9л, правая часть которого берется са знаком минус, такое же, что и уравнение (3.5.7) нли (3.5.8). В частности, отсюда следует, что необходимо выпол- 5. ЛИНЕЙНЫЕ ПЕРИОДИЧЕСКИЕ ВОЗМУЩЕЙЙЯ 165 нение равенства 1п i + e + lnv = f{r\-Qt), где / - произвольная функция. Положим / = 1п[(т1-0]> так что + jv = g{r\-Qt), (3.5.10) где g - произвольная функция. Если удастся найти функцию, и (т), t), то с помощью алгебраических операций легко получатся функции у и 1 -Ь е У, но с точностью до некоторой произвольной функции. Если функция и является 2я-периодической по г\ ж t ж требуется, чтобы этими же свойствами обладали функции i; и У, то за функцию g{r\-Qt) необходимо принять какое-нибудь постоянное число, если только величина Q не окажется рациональной. Тем не менее, как мы вскоре увидим, этот последний случай надо исключить из рассмотрения, если функцию и необходимо Определять из уравнения (3.5.6). Следовательно, необходимо, чтобы l+e- = А;(е, (о) = const. (3.5.11) дг\ J После учета этого равенства преобразование (3.5.4) при = О принимает вид х = evil], t, е), y = r\ + eu{r\,t, е) X = EV{Qt+r\o,t,E), у = а1+цо+Еи(аь+цо, t, г), •> где и, V - 2я-периодические функции по г\ = Qt-\-г\о и t. Эти функции не могут быть периодическими по t, если только не исключить случаи, когда величина Q является рациональным числом. Принимая во внимание (3.5.2) и (3.5.12), легко видеть, Z = а (f) cos Qf -Ь р (f) sin , так что в действительности величина Q является характеристическим показателем Хилла. Применение описанного метода к уравнению Хилла в работе Джакальи [20] показало его преимущества по сравнению с классической процедурой вычисления бесконечного определителя. Таким образом, осталось показать, что из уравнения (3.5.6) можно определить величину X = X{Q, со, е) и 2я-периодическую 0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 [52] 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 0.0119 |
|