|
Главная -> Методы теории возмущений 0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 [57] 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 (3.6.9) xa + l + ef {х,у,Х,г), y=Qy + eg{x,y,k,e) предположить, что \M>y\jr\ ReQ,<-v<0, (3.6.10) то существует Х=Я-(е), такое, что система обладает п-парамет-рическим семейством условно-периодических решений X = at с гп {at с, г), г/ = {at -Ь с, б), где все рассматриваемые функции аналитичны по всем входящим в них аргументам. Вектор X предполагается п-мерным, а вектор у - т-мерным. Мозер [34] показал справедливость этих результатов для случая, когда f тз. g дифференцируемы, сведя задачу к исследованию потока на торах. Однако он пошел еще дальше и доказал следующую теорему. Теорема. При условиях \i{fa)-Q\-y\j\~\ i={h,---,}n), \i{ra)-Q + Qi\y\Jr {k,l==i,...,n) существуют к=к{г), ц = р.(б), М=М{г), аналитические по г, уничтожающиеся при г = 0 и удовлетворяющие условиям Q*fi - О, MQ*-Q*M=0, где * означает транспонирование, такие, что система уравнений x = a + K + ef{x,y,e,l,ii), (3.6.11) у ==Qy + li + My + eg {X, у, е, %, fi). допускает решение для Х=Х{г) вида X = (at -\- с -\- ги {at + с, е), где с -соответствующим образом подобранный постоянный вектор c=(Ci, с„). Это утверждение было доказано Арнольдом. Основная теорема Боголюбова сводит воедино оба этих типа систем й может быть сформулирована следующим образом. Теорема (Боголюбов [12]). Если для системы дифференциальных уравнений где X- п-мерный, а у - т-мерный векторы, f,g- аналитические по всем аргументам и 2л-периодические по Xi, ..., ж„ функции, имеет условно-периодическое решение с частотами (д, Q. Это означает, что существует такое аналитическое преобразование ж = 1 +ей (1,8), /4 6 12 y = Ti + 8Pa,8) + 8F(,8)Ti, > что выписанная выше система (3.6.11) принимает вид i=«+0(T,), ii=QTi+0(Ti2). Уравнение Хилла, В качестве примера того специального случая, с которым мы имели дело в § 5, рассмотрим уравнение Хилла Z -f- coz = 28z 2 oft cos 2А;т, (3.6.13) (0 = 1 +е-I 8 + 1 8» + 0(8*). Введем замену переменных Z = sin у, Z = /2(вх cos у и получим = 2 ft 2 + + 2 (у - кх)], (3.6.14) г/ = (О- 8 2 2 h[ COS 2А;т - cos 2 (г/ + /ст) - cos 2 (у - кх)]. Теперь найдем преобразование координат вида (3.6.12), т. е, х=1+гХ{г\, X, г)-\-ъХ{ц, т, е), у = ц-гг¥(ц, X, е), и приведем уравнения (3.6.14) к форме k=0{), n=Q-fO(), где для некоторого Я, Q=(o-8Я,(е, со), А] > 8I/-« при выбранных соответствующим образом е и а. 12* Y=Y„b\ X = fl + e ft>0 Уравнения для определения Y при А; = 0, 1, 2, ... имеют вид + -=K + GAK---h-u4,r), (3.6.15) и мы определим величину А, как среднее значение от -по отношению к г, т. Действительно, легко видеть, что в (3.6.15) по предположению имеет вид G, = 2GSf>exp[i(pTi + 5T)], так что в силу сделанного предположения об иррациональности Q имеем Л[(Р,9) рО. + q для всех р, q, не обращающихся одновременно в нуль. В случае уравнения Хилла (3.6.13) находим (см. [20]) Я/Q = 7\i- = %2 - О Я/д 16C02(Q2- 1) • Следовательно, или, подставляя значение со, получаем 20: 32 Q=l-b8-8-83 + 0(8*), что совпадает с выражением для со (см. [15], стр. 276), полученным при вычислении бесконечного определителя последовательными приближениями от главной диагонали. Здесь исполь- •Зигель [41] показал, что при 0<Й<1 множество значений Q, которые не удовлетворяют выписанным выше условиям {к, / - целые числа и /=50), имеет меру, меньшую чем 2ne(l-f8)/3. В соответствии с уравнением (3.5.4) и утверждениями, приведенными в конце § 5, положим К = 2 Я,e = 2 Ff ехр i {рц + qx), h>0 p,q 1, , 5У\-1 0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 [57] 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 0.0294 |
|