|
Главная -> Методы теории возмущений 0 1 2 3 4 5 6 7 8 [9] 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 со следующилга очевидными свойствами: a) As(a/+pg) =aAs/+pAg, b) s{f g) =f s8-gsf, c) s{f,g) = {sf,g) + {f,sg), d) AsAg-/ = Ag,As/ + L(S,s)/ + i . Действительно, из (1.4.20) получаем соотношение /n(z(S,e)) 2 >s/„(S), после подстановки которого в (1.4.23) и после собирания членов одинакового порядка по е приходим к желаемому результату. Наконец, докажем следующую теорему о преобразовании, обратном к каноническому преобразованию, определяемому рядами Ли. Теорема. Преобразование, обратное к преобразованию Z = ехр (eLg) g, имеет вид ? = exp(eL s)z. (1.4.25) Действительно, 1 = ехр (eLs-) z = ехр (eLg-) (ехр (eLg) g) = ехр (е (Lg- + Lg)) Оператор ехр (е (Lg + Lg)) должен соответствовать тождественному преобразованию, для которого Lg, -)- = 0. Следовательно, S -S, что и требовалось доказать. 5. Преобразование Ли, зависящее от параметра Как уже раньше говорилось, канонические преобразования, связанные с методами теории возмущенш!, обязательно зависят от параметра, вообще говоря, малого; при этом решение бывает известно, когда этот параметр равен нулю (или любому другому фиксированному числовому значению). В терминах описанной в предыдущем параграфе теории преобразований Ли это означает, что генератор преобразования может явно зависеть от параметра е. Такую зависимость можно учесть введенпелг оператора [17] s = L,+ - (1.5.1) d6 "- \dZ j 5 = 5 (Z, 8), 5, = dSldE. Также разумно определить ге-ю итерацию оператора As/ с помощью формул AS/=As(Ar/), А/ = /. Легко получить соотношения, соответствующие свойствам (1.5.2). Введем такие определения: /„(S.0)= [AS(g,.)/(?,e)].=o (1-5.3) И новый оператор s/=2 -5-/п(?>0). (1-5.4) Очевидно, что если существует конечная величина А, такая, что /„(g, 0) для t, из некоторой окрестности точки о, то ряд (1.5.4) сходится. Следующие соотношения легко проворить: a) £s(a/+Pg) =c££s/+PSs/?, b) EsU-g) =Esf-Esg. (i.5.5) c) Es{f,g) = {Esb Esg). Так же, как ранее это было сделано для оператора Ls, можно теперь показать, что преобразование 8->z, определяемое формулами 2-s(S) = 2;rn(S0), (1.5.6) п=о является каноническим и описывается сходящимися рядами. Для определения генератора приведенного выше преобразования докажем следующую теорему. Теорема. Преобразование Eg (g) является решением гамильтоновой системы уравнений t=Mfgy, (,.5.7) соответствующим начальным условиям z - t, при е = 0. При этом функция 5(2, е) связана с Es{t,) формулами (1.5.4) и (1.5.3). Действительно, рассматривая (1.5.1), имеем A3z(?,e) = L3z(?,e)+f=(g) гдег = coUy,x). Из (1.5.7), где S = S{t„ г), находим /ад \т dx ду) ~ rfe (d SY dy [dxj rfe так что AsZ(S, е) = + + -. (1.5.8) Предполагая преобразование z(5, е) вещественным и аналитическим, получаем а при е = О это дает такие соотношения: Asz(g,e) е=0 rfe" так что, используя (1.5.6), находим п (S, 0), (1.5.9) (1.5.10) = z(g,e). и завершает доказательство теоремы. Преобразование вещественной аналитической функции / (z, е) при каноническом преобразовании z = z (g, е) = Eg (g), определяемом формулами (1.5.6), записывается с помощью такого простого соотношения: fiEeil), 6) = Es/(S, е). (1.5.11) Действительно, вдоль решения z = z (S, е) системы (1.5.7), проходящего через точку z = t, при е = О, как следует из (1.5.10), имеем п=0 / 6=0 п=0 0 1 2 3 4 5 6 7 8 [9] 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 0.0282 |
|